與RFID相關(guān)的電磁場理論
    了解電磁傳播規(guī)律有助于更好地理解和應(yīng)用射頻識別系統(tǒng)。民
1. 天線場的概念
    射頻標簽和讀寫器通過各自的天線構(gòu)建起兩者之間的非接觸信息傳輸通道，這種空間信息傳輸通道的性能完全由天線周圍的場區(qū)特性決定，是電磁傳播的基本規(guī)律。射頻信號加載到天線之后，在緊鄰天線的空間中，除了輻射場之外，還有一個非輻射場。該場與距離的高次冪成反比，隨著離開天線的距離增大迅速減小。在這個區(qū)域，由于電抗場占優(yōu)勢，因而將此區(qū)域稱為電抗近場區(qū)，它的外界約為一個波長。超過電抗近場區(qū)就到了輻射場區(qū)，按照與天線距離的遠近，又把輻射場區(qū)分為輻射近場區(qū)和輻射遠場區(qū)。因而，根據(jù)觀測點距離天線的距離的不同，天線周圍的場呈現(xiàn)出的性質(zhì)也不同。通常，可以根據(jù)觀測點與天線的距離將天線周圍的場劃分為三個區(qū)域。
1)無功近場區(qū)
   無功近場區(qū)又稱為電抗近場區(qū)，是天線輻射場中緊鄰天線口徑的一個近場區(qū)域。在該區(qū)域中，電抗性儲能場占支配地位，該區(qū)域的界限通常取為距天線口徑表面入／2元處。從物理概念上講，無功近場區(qū)是一個儲能場，其中的電場與磁場的轉(zhuǎn)換類似于變壓器中的電場、磁場之間的轉(zhuǎn)換。如果在無功近場區(qū)附近還有其他金屬物體，這些物體將會以類似電容、電感耦合的方式影響儲能場，因而也可將這些金屬物看作組合天線（原天線與這些金屬物組成的新天線）的一部分。在該區(qū)域中，束縛于天線的電磁場未曾做功（只是進行相互轉(zhuǎn)換）， 因而將該區(qū)域稱為無功近場區(qū)。
2)輻射近場區(qū)
   超過電抗近場區(qū)就到了輻射場區(qū)，輻射場區(qū)的電磁場已經(jīng)脫離了天線的束縛，并作為電磁波進入空間。按照與天線距離的遠近，又把輻射場區(qū)分為輻射近場區(qū)和輻射遠場區(qū)。在輻射近場區(qū)中，輻射場占優(yōu)勢，并且輻射場的角度分布與距離天線口徑的距離有關(guān)。對于通常的天線，此區(qū)域也稱為菲涅爾區(qū)。由于大型天線的遠場測試距離很難滿足，因而研究該區(qū)域中場的角度分布對大型天線的測試非常重要。

3)輻射遠場區(qū)
   輻射遠場區(qū)即通常所說的遠場區(qū)，又稱為夫朗荷費區(qū)。在該區(qū)域中，輻射場的角分布與距離無關(guān)。嚴格地講，只有離天線無窮遠處才能到達天線的遠場區(qū)。在某個距離上，輻射場的角度分布與無窮遠時的角度分布誤差在允許的范圍內(nèi)時，即把該點至無窮遠的區(qū)域稱為天線遠場區(qū)。
2. 天線的方向性圖
    天線的方向性圖是指該輻射區(qū)域中輻射場的角度分布，因而遠場區(qū)是天線輻射場區(qū)中最重要的一個。公認的輻射近場區(qū)與遠場區(qū)的分界距離R為
                                                                                                  R=2D2/入
式中，D為天線直徑；入為天線波長，D>>入。
     對于天線而言，當天線的最大尺寸L小于波長入時，天線周圍只存在無功近場區(qū)與輻射遠場區(qū)，沒有輻射近場區(qū)。無功近場區(qū)的外界約為入／2元，超過了這個距離，輻射場就占主要優(yōu)勢。通常將滿足L/入<<1的天線稱為小天線。

    對標簽和射頻識別系統(tǒng)而言，由于對標簽尺寸的限制，以及讀寫器天線應(yīng)用時的尺寸限制，絕大多數(shù)情況下，采用L/入<<1或L/入＜1的天線結(jié)構(gòu)模式，因而天線的無功近場區(qū)和遠場的距離可以根據(jù)波長進行估算。
     對于給定的工作頻率，無功近場區(qū)的外界基本上由波長決定，輻射遠場區(qū)的內(nèi)界應(yīng)滿足大于無功近場區(qū)外界的條件。當天線尺寸（D或L)與波長可比或大于波長時，其輻射近場的區(qū)域大致在無功近場區(qū)外界與輻射遠場區(qū)內(nèi)界之間。
     有關(guān)天線場區(qū)的劃分，一方面表示了天線周圍場的分布特點，即輻射場中的能量以電磁波的形式向外傳播，無功近場中的射頻能量以磁場、電場的形式相互轉(zhuǎn)換并不向外傳播；另一方面表示了天線周圍場強的分布情況，距離天線越近，場強越強。